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SRM 1921b 紅外傳輸波長/波數(shù)測定：

用兩種方法獲得標(biāo)定的帶寬：帶分?jǐn)?shù)為0.5的質(zhì)心法和帶最小值法建設項目。這兩種方法都被應(yīng)用于波紋影的光譜。波長值可以從波數(shù)值中得到-通過關(guān)系LV=l方案，哪里？是以厘米為單位的波長(另見下文關(guān)于潛在大氣校正的說明)了解情況。如果使用質(zhì)心法(帶分?jǐn)?shù)為0.5)深入，則用戶可以選擇表1和表2；如果使用任何旨在獲得帶極小值的方法重要的，則可以選擇表3和表4開展研究。注意，現(xiàn)在為1943厘米的吸收帶(#9)提供了校準(zhǔn)值和諧共生，但只適用于波段最小定位方法質生產力；這對于SRM 1921 b來說是新的。(對于帶#9技術交流，使用質(zhì)心方法與明顯的不確定度有關(guān)先進的解決方案，不建議使用。)

質(zhì)心法

第一種用于確定波段波數(shù)(V)和波長(1)的方法創造更多。SRM 1921b 紅外傳輸波長/波數(shù)的值是質(zhì)心(又稱重心)法[8宣講活動，9]。該方法僅利用波數(shù)值對透射譜進(jìn)行處理，波數(shù)值定義為單位長度(Cm)的波數(shù)效率。有關(guān)以下波段分離過程的說明規模，請參閱圖2。該方法已應(yīng)用于CACH校準(zhǔn)帶適應性。

首先節點，初始波數(shù)范圍(VMIN到VmTm)的界。確定了波段的閉合落地生根；它們是在波段兩側(cè)出現(xiàn)透射率下降最大值的波數(shù)值的特點。其次，在每個(gè)界處的透射值和在帶極小處的透射率之間的差別有效保障，

都是確定的大數據。那么小的AT(v.)值的一半AT(Ymim)，AT./2被確定講實踐。用于質(zhì)心計(jì)算的波長范圍(v到v)是指在波段兩側(cè)的透射值等于最小透過率值加上AT/2的波數(shù)值之間數字技術。

選擇了THC譜的特定數(shù)據(jù)端點(diǎn)h=vi和k=v2，從而使相鄰點(diǎn)的Th ≥ T1/2 > Th+1和Tk-1<T1/2 <Tk市場開拓。有限和(以下)的質(zhì)心方程有效地使數(shù)據(jù)在末端vi和v2處平均措施，以減小由于有限的數(shù)據(jù)間隔造成的誤差。使用的公式是

其中 Δν 是頻率間隔各項要求。

波段最小測定法

應(yīng)用NIST設(shè)計(jì)的方法精確地確定SRM 1921b 紅外傳輸波長/波數(shù)的波段最小(或最大值)值以獲得校準(zhǔn)值更高要求。這種方法稱為外推質(zhì)心法[10，11]新技術。它需要計(jì)算帶的一組分?jǐn)?shù)(接近零分?jǐn)?shù))的質(zhì)心值，并通過這組值將曲線外推到對應(yīng)于帶極小(或最大)的零分?jǐn)?shù)的值順滑地配合。結(jié)果任何旨在求帶最小值的方法都應(yīng)得到相同的結(jié)果深入，因此可以直接比較。

空氣/氮?dú)鈨艋Ｕ?/p>

NIST認(rèn)證測量是在清潔空氣凈化下進(jìn)行的前沿技術。但是基礎，表1中報(bào)告的波長值是折射率為n，等于1的真空值多種方式。對于在真空下工作的儀器對外開放，SRM 1921 b的校準(zhǔn)裝置可以直接與表1中的值進(jìn)行比較。此外深入交流研討，對于給出真空波數(shù)和波長值的儀器(例如使用氦氖激光器測定波數(shù)的傅里葉變換紅外光譜儀)資料，即使在空氣或凈化氣體下工作，也不需要進(jìn)行校正關註度。

在所有其他情況下橫向協同，當(dāng)在空氣、氮?dú)饣蚱渌祾邭怏w下進(jìn)行 SRM 1921b 紅外傳輸波長/波數(shù) 測量時(shí)，需要根據(jù)氣體的折射率調(diào)整波數(shù)和波長值（對于大氣壓的干燥氮?dú)忾L遠所需，n = 1.000 26 和 T = 298 K)[13,14]求索。 因此，對于氮?dú)獯祾咭幠?，用戶測量的波數(shù)值應(yīng)除以 1.000 26穩定發展，波長值應(yīng)乘以 1.000 26 以與表 1 中的認(rèn)證值進(jìn)行比較。

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